Էլեկտրաէներգիայի կայուն աղբյուրների առաջարկը այս դարի ամենակարեւոր մարտահրավերներից մեկն է: Էներգետիկ հավաքման նյութերի հետազոտական ​​ոլորտները բխում են այս դրդապատճառներից, ներառյալ ջերմաէլեկտրական 1, ֆոտովոլտայական 2 եւ ջերմաֆոտովոլտաիկա 3: Չնայած մեզ պակասում է նյութեր եւ սարքեր, որոնք ունակ են էներգիա հավաքել Joule Range- ում, Pyroelectric նյութերը, որոնք կարող են էլեկտրական էներգիան վերածել պարբերական ջերմաստիճանի փոփոխությունների, համարվում են սենսորներ 4 եւ էներգիայի բերքահավաքներ 5,6,7: Այստեղ մենք մշակել ենք մակրոոսկոպիկ ջերմային էներգիայի բերք, բազմաշերտ կոնդենսատորի տեսքով, որը պատրաստված է 42 գրամ կապարի սկանդիումից, ջերմոդինամիկ ցիկլի համար արտադրում է 11,2 ժ էլեկտրական էներգիա: Յուրաքանչյուր Pyroelectric Module- ը կարող է էլեկտրական էներգիայի խտություն առաջացնել մինչեւ 4.43 J CM-3 մեկ ցիկլի համար: Մենք նաեւ ցույց ենք տալիս, որ 0,3 գ քաշ ունեցող երկու նման մոդուլներ բավարար են ներկառուցված միկրոկոնտրոլներով եւ ջերմաստիճանի տվիչներով շարունակաբար իշխանափոխական էներգիայի բերքահավաքի համար: Վերջապես, մենք ցույց ենք տալիս, որ 10 Կ-ի ջերմաստիճանի սահմանի համար այս բազմաշերտ կոնդենսատորները կարող են հասնել 40% CARNOT արդյունավետության: Այս հատկությունները պայմանավորված են (1) Ferroelectric փուլի փոփոխության բարձր արդյունավետության համար, (2) ցածր արտահոսքի հոսանք `կորուստները կանխելու համար, եւ (3) բարձր խափանումների բարձրացում: Այս մակրոսկոպիկ, փոփոխական եւ արդյունավետ Pyroelectric Power հավաքագրողները վերափոխում են ջերմաէլեկտրական էներգիայի արտադրությունը:
Mo երմաէլեկտրական նյութերի համար պահանջվող տարածական ջերմաստիճանի գրադիենտի համեմատ, ջերմաէլեկտրակայանների էներգիայի բերքը ժամանակի ընթացքում պահանջում է ջերմաստիճանի հեծանվավազք: Սա նշանակում է ջերմոդինամիկ ցիկլ, որը լավագույնս նկարագրվում է Entropy- ի (S)-Temperature (T) դիագրամով: Գծապատկեր 1 Ա-ն ցույց է տալիս ոչ գծային պիրոէլեկտրական (NLP) նյութի բնորոշ սբ. ST դիագրամի ցիկլի կապույտ եւ կանաչ հատվածները համապատասխանում են «Օլսոնի ցիկլի» փոխարկված էլեկտրական էներգիային (երկու իզոթերմային եւ երկու իզոպոլի երկու բաժին): Այստեղ մենք համարում ենք երկու ցիկլ, նույն էլեկտրական դաշտի փոփոխությամբ (դաշտը եւ անջատումը) եւ ջերմաստիճանի փոփոխությունը, չնայած տարբեր նախնական ջերմաստիճաններով: Կանաչ ցիկլը գտնվում է փուլային անցումային շրջանում եւ դրանով իսկ ունի շատ ավելի փոքր տարածք, քան կապույտ ցիկլը, որը գտնվում է փուլային անցումային շրջանում: Սբ. Դիագրամում ավելի մեծ տարածքը, այնքան մեծ է հավաքված էներգիան: Հետեւաբար, փուլային անցումը պետք է ավելի շատ էներգիա հավաքի: NLP- ում մեծ տարածքի հեծանվավազքի անհրաժեշտությունը շատ նման է էլեկտրաերմալային ծրագրերի անհրաժեշտությանը 9, 10, 11, 12, որտեղ վերջերս PST MultiSer Capacitors (MLCS) եւ PVDF- ի վրա հիմնված Terpolymers վերջերս ցուցադրվել են գերազանց հակադարձ ներկայացում: Սառեցման կատարման կարգավիճակը 13,14,15,16 ցիկլի մեջ: Հետեւաբար, մենք հայտնաբերեցինք PST MLC- ները ջերմային էներգիայի բերքահավաքի համար: Այս նմուշները ամբողջությամբ նկարագրվել են մեթոդներով եւ բնութագրվում են լրացուցիչ նշումներում 1 (սկան էլեկտրոնային մանրադիտակ), 2 (ռենտգենյան դիֆրակցիա) եւ 3-ը (կալորմատիկ):
A, Entropy- ի (ներ) ի ուրվագիծ (T) սյուժե էլեկտրական դաշտով եւ անջատված NLP նյութերի վրա, որոնք ցույց են տալիս փուլային անցումներ: Էներգիայի հավաքման երկու ցիկլը ցուցադրվում է ջերմաստիճանի երկու տարբեր գոտիներում: Կապույտ եւ կանաչ ցիկլերը տեղի են ունենում շրջանակի ներսում եւ դրսում, համապատասխանաբար եւ ավարտվում մակերեւույթի շատ տարբեր շրջաններում: B, Two De PST MLC միաբեւեռ օղակները, 1 մմ հաստությունը, որը չափվում է համապատասխանաբար 0-ից 155 կՎ սմ -1 20 ° C եւ 90 ° C ջերմաստիճանում եւ համապատասխան Օլսենյան ցիկլերով: ABCD տառերը վերաբերում են Օլսոնի ցիկլի տարբեր պետություններին: AB. MLC- ները գանձվել են 155 կՎ սմ -1-ի 20 ° C ջերմաստիճանում: Մ.թ.ա.. MLC- ն պահպանվել է 155 կՎ սմ -1-ով, իսկ ջերմաստիճանը բարձրացվել է 90 ° C: CD: MLC- ն արտազատում է 90 ° C ջերմաստիճանում: DA: MLC- ն սառեցված է մինչեւ 20 ° C զրոյական դաշտում: Կապույտ տարածքը համապատասխանում է ցիկլը սկսելու համար անհրաժեշտ մուտքային հզորությանը: Օրանժի տարածքը մեկ ցիկլի մեջ հավաքված էներգիան է: գ, վերեւի վահանակ, լարման (սեւ) եւ ընթացիկ (կարմիր) ընդդեմ ժամանակ, որը հետեւում է նույն օլսոնի ցիկլի ընթացքում, ինչպես բ. Երկու ներդիրները ներկայացնում են լարման եւ հոսանքի ուժեղացումը ցիկլի առանցքային կետերում: Ստորին վահանակում դեղին եւ կանաչ կորերը ներկայացնում են համապատասխանաբար ջերմաստիճանի եւ էներգիայի կորուստներ, 1 մմ հաստությամբ MLC- ի համար: Էներգիան հաշվարկվում է վերին վահանակի ընթացիկ եւ լարման կորերից: Բացասական էներգիան համապատասխանում է հավաքագրված էներգիային: Չորս թվերով մեծատառերին համապատասխանող քայլերը նույնն են, ինչ Օլսոնի ցիկլում: Cycle Ab'cd- ը համապատասխանում է ստրկացման ցիկլին (լրացուցիչ նոտա 7):
որտեղ E- ն եւ D- ն էլեկտրական դաշտն են եւ էլեկտրական տեղահանման դաշտը: ND- ն կարող է անուղղակիորեն ձեռք բերել De Circuit (Նկար 1 բ) կամ ուղղակիորեն `սկսած ջերմոդինամիկ ցիկլը: Առավել օգտակար մեթոդները Օլսենը նկարագրել է 1980-ականներին Pyroelectric էներգիան հավաքելու համար:
Նկ. 1B- ն ցույց է տալիս 1 մմ հաստությամբ PST-MLC- ի երկու մենաշնորհային օղակներ, համապատասխանաբար, հավաքված են 20 ° C եւ 90 ° C, համապատասխանաբար, 0-ից 155 կՎ սմ -1 (600 V): Այս երկու ցիկլերը կարող են օգտագործվել FOLSEN 1A- ում ներկայացված Օլսոնի ցիկլի կողմից հավաքագրված էներգիան անուղղակի հաշվարկելու համար: Փաստորեն, Օլսենի ցիկլը բաղկացած է Isofield- ի երկու մասնաճյուղերից (այստեղ, DA մասնաճյուղում զրոյական դաշտը եւ մ.թ.ա. մասնաճյուղում գտնվող 155 կՎ սմ -1) եւ մոտ երկու իզոթերմային մասնաճյուղ (այստեղ, 20 ° С եւ 20 ° С): C CD մասնաճյուղում) ցիկլի ընթացքում հավաքված էներգիան համապատասխանում է նարնջագույն եւ կապույտ շրջաններին (EDD ինտեգրալ): Հավաքված էներգիան մուտքային եւ ելքային էներգիայի տարբերությունն է, այսինքն, միայն Նրբագեղ տարածքը: 1 բ. Հատկապես Օլսոնի այս ցիկլը տալիս է 1,78 J CM-3 էներգետիկ խտություն: Stirling City- ը Օլսոնի ցիկլի այլընտրանք է (լրացուցիչ նշում 7): Քանի որ անընդհատ լիցքավորման փուլը (բաց շրջան) ավելի հեշտությամբ է հասնում, թեգգից դուրս բերված էներգիայի խտությունը (ցիկլ AB'CD) հասնում է 1.25 J CM-3: Սա ընդամենը 70% -ն է, թե ինչ կարող է հավաքել Օլսոնի ցիկլը, բայց դա անում է պարզ բերքահավաք սարքավորումներ:
Բացի այդ, մենք ուղղակիորեն չափեցինք Օլսոնի ցիկլի ընթացքում հավաքված էներգիան `էներգետիկացնելով PST MLC- ն` օգտագործելով Linkam Temperature Control փուլ եւ աղբյուրի հաշվիչ (մեթոդ): Նկար 1C- ը վերեւում եւ համապատասխան ներդիրներով ցույց է տալիս նույն 1 մմ հաստությամբ PST MLC- ի ընթացիկ (կարմիր) եւ լարման (սեւ), ինչպես «Օլսոնի նույն ցիկլը» դե հանգույցին: Ընթացիկ եւ լարման հնարավոր դարձնում է հաշվարկել հավաքված էներգիան, եւ կորերը ցույց են տրված Նկ. 1C, ներքեւի (կանաչ) եւ ջերմաստիճանի (դեղին) ամբողջ ցիկլի ընթացքում: Նամակներ ABCD- ն ներկայացնում է նույն օլսոնի ցիկլը Նկար 1-ում: MLC լիցքավորումը տեղի է ունենում AB ոտքի ժամանակ եւ իրականացվում է ցածր հոսանքի (200 μa), որպեսզի սկուտեղը կարող է պատշաճ կերպով վերահսկել լիցքավորումը: Այս անընդհատ սկզբնական հոսանքի հետեւանքն այն է, որ լարման կորը (սեւ կորը) գծային չէ ոչ գծային հավանական տեղահանման դաշտի D PST (Նկար 1C, Top Inset): Լիցքավորման ավարտին 30 MJ էլեկտրական էներգիա պահվում է MLC- ում (B կետ B): MLC- ն այնուհետեւ տաքանում է եւ բացասական հոսանք (եւ, հետեւաբար, բացասական հոսանք) արտադրվում է, մինչդեռ լարումը մնում է 600 Վ. Այնուհետեւ նվազեցված է MLC- ի (մասնաճյուղ CD) լարում, որի արդյունքում էլեկտրական աշխատանքի լրացուցիչ 60 MJ: Արդյունքի ընդհանուր էներգիան 95 MJ է: Հավաքված էներգիան մուտքային եւ ելքային էներգիայի տարբերությունն է, ինչը տալիս է 95 - 30 = 65 MJ: Սա համապատասխանում է էներգետիկ խտությանը 1.84 J CM-3, ինչը շատ մոտ է De Ring- ից արդյունահանվող ND- ին: Օլսոնի այս ցիկլի վերարտադրությունը լայնորեն փորձարկվել է (լրացուցիչ նոտա 4): Հետագա աճող լարման եւ ջերմաստիճանի միջոցով մենք հասանք 4.43 j CM-3- ի `օգտագործելով Օլսենի ցիկլերը 0,5 մմ հաստությամբ PST MLC- ով` 750 V (195 կ.Մ. -1) եւ 175 ° C ջերմաստիճանի միջակայքի միջոցով (լրացուցիչ 5): Սա չորս անգամ ավելի մեծ է, քան գրականության մեջ հայտնված լավագույն ներկայացումը, Օլսոնի ուղիղ ցիկլերի համար եւ ստացվել է PB (MG, NB) O3-PTOIO3 (PMN-PT) 18 (սմ: Այս ներկայացմանը հասել է այս MLC- ների շատ ցածր արտահոսքի հոսանքի (<10-7 A 750 V եւ 180 ° C- ի մանրամասները `լրացուցիչ նոտայի մեջ 6) - Սմիթ եւ al.19- ի կողմից, ի տարբերություն ավելի վաղ ուսումնասիրություններում օգտագործված նյութերի: Այս ներկայացմանը հասել է այս MLC- ների շատ ցածր արտահոսքի հոսանքի (<10-7 A 750 V եւ 180 ° C- ի մանրամասները `լրացուցիչ նոտայի մեջ 6) - Սմիթ եւ al.19- ի կողմից, ի տարբերություն ավելի վաղ ուսումնասիրություններում օգտագործված նյութերի: Эти характеристики были достигнуты благодаря очень низки этих MLC (<10-7 а при 750 в и 180 ° C, см. Подробности в дополнительном примечании 6) - Критический момент, упомянутый смитом и др. 19 - в отличие от к материалам, использованным в более ранних исследованиях17,20: Այս բնութագրերը ձեռք են բերվել այս MLCS- ի շատ ցածր արտահոսքի հոսանքի պատճառով (<10-7 A 750 V եւ 180 ° C, մանրամասների համար տես լրացուցիչ նոտա) - Քննադատական ​​կետ, որը նշված է Սմիթ եւ Ալ. 19 - Ի տարբերություն ավելի վաղ ուսումնասիրություններում, որոնք օգտագործվում են ավելի վաղ ուսումնասիրություններում ,17,20:由于这些 MLC 的 泄漏电流非常低 (在 750 v 和 180 ° C 时 <10-7 A, 请参见补充说明 6 中 的 详细信息) - Smith 等人 19 提到 的 关键点 - 相比之下, 已经达到了这种性能到早期研究中使用 的 材料 17,20:由于 这些 MLC 的 泄漏 非常 (在 在 在 750 V 和 180 ° C 时 6 中 详细 信息 相比之下 相比之下 相比之下相比之下相比之下, 已经达到了这种性能到早期研究中使用 的 材料 17.20: Поскольку ток утечки этих MLC очень низкий (<10-7 А ПРИ 750 В եւ 180 ° C, см. Подробности в дополнительном примечании 6) - Ключевой момент, упомянутый смитом и др. 19 - для сравнения, были достигнуты эти характеристики. Քանի որ այս MLC- ների արտահոսքը շատ ցածր է (<10-7 A 750 V եւ 180 ° C ջերմաստիճանում, մանրամասների համար տես լրացուցիչ նոտա) - Սմիթ եւ Ալ. 19 - Համեմատության համար, այս ներկայացումները ձեռք են բերվել:ավելի վաղ ուսումնասիրություններում օգտագործվող նյութերը 17,20:
Նույն պայմանները (600 V, 20-90 ° C) կիրառվել են ստրկացման ցիկլի վրա (լրացուցիչ նշում 7): Ինչպես եւ սպասվում էր դե ցիկլի արդյունքներից, բերքատվությունը 41.0 MJ էր: Stirling Cycer- ի ամենավառ գործառույթներից մեկը ջերմաէլեկտրիկ ազդեցության միջոցով նախնական լարման ուժեղացման նրանց ունակությունն է: Մենք նկատեցինք մինչեւ 39-ի լարման շահույթ (15 V սկզբնական լարումից մինչեւ 590 V վերջնական լարման միջոցով տես «Լրացուցիչ նկար 7.2):
Այս MLC- ների մեկ այլ տարբերակիչ առանձնահատկությունն այն է, որ դրանք մակրոոսկոպիկ առարկաներ են, որոնք բավականաչափ մեծ են, որպեսզի էներգիա հավաքեն Joule Range- ում: Հետեւաբար, մենք կառուցեցինք նախատիպեր Harvester (Harv1), օգտագործելով 28 MLC PST 1 մմ հաստությամբ, հետեւելով Torello et al.14- ի նկարագրված նույն զուգահեռ ափսեի դիզայնը, որը նկարագրված է FIG- ում, տեղահանված է երկու ջրամբարի միջեւ: Հավաքեք մինչեւ 3.1 J, օգտագործելով FIG- ում նկարագրված Օլսոնի ցիկլը: 2 ա, իզոթերմային շրջանները 10 ° C եւ 125 ° C եւ ISOFIOLD մարզեր 0 եւ 750 V (195 կՎ սմ -1): Սա համապատասխանում է էներգետիկ խտությանը 3.14 J CM-3: Օգտագործելով այս կոմբինատի օգտագործումը, չափումները վերցվել են տարբեր պայմաններում (Նկար 2 բ): Նկատի ունեցեք, որ 1,8 ժ Ստացվել է 80 ° C ջերմաստիճանի սահմանի եւ 600 V (155 կՎ սմ -1) լարման: Սա լավ համաձայնությամբ է նախորդ 65 MJ- ի հետ 1 մմ հաստությամբ PST MLC- ի համար նույն պայմաններով (28 × 65 = 1820 MJ):
A, հավաքված Harv1- ի նախատիպի փորձարարական կարգավորումը `28 MLC PSTS 1 մմ հաստությամբ (4 շարքեր × 7 սյուն) վազում է Օլսոնի ցիկլերի վրա: Չորս ցիկլի յուրաքանչյուր քայլից յուրաքանչյուրի համար նախատիպով ապահովված են ջերմաստիճանը եւ լարումը: Համակարգիչը կրում է պերիստալտիկ պոմպ, որը տարածում է ցուրտ եւ տաք ջրամբարների, երկու փականների եւ էլեկտրական աղբյուրի միջեւ դիէլեկտրական հեղուկ: Համակարգիչը օգտագործում է նաեւ ջերմապուշներ, նախատիպի եւ կոմբայնի ջերմաստիճանի ջերմաստիճանի վրա մատակարարվող լարման եւ ընթացիկ տվյալների վրա տվյալներ հավաքելու համար: բ, մեր 4 × 7 MLC նախատիպով հավաքված էներգիան (գույնը), ընդդեմ ջերմաստիճանի տիրույթի (X- առանցք) եւ լարման (Y- առանցք) տարբեր փորձերում:
60 PST MLC 1 մմ հաստությամբ եւ 160 PST MLC 0,5 մմ հաստությամբ ավելի մեծ տարբերակ եւ 160 PST MLC 0,5 մմ հաստությամբ (41,7 գ ակտիվ պիրոէլեկտրական նյութ) տվել է 11.2 j (լրացուցիչ նշում 8): 1984-ին Օլսենը էներգետիկ բերք էր պատրաստում, հիմք ընդունելով 317 գ թիթեղյա դոպի հաշտամասի (zr, ti) մի քան 15,23 ժ էլեկտրաէներգիա, մոտ 150 ° C ջերմաստիճանում (Ref. 21): Այս կոմբինատի համար սա միակ այլ արժեքն է, որը մատչելի է Joule Range- ում: Այն ստացավ մեր հասած արժեքի ավելի քան կեսը եւ մոտավորապես յոթ անգամ որակը: Սա նշանակում է, որ Harv2- ի էներգիայի խտությունը 13 անգամ ավելի բարձր է:
Harv1 ցիկլի ժամանակահատվածը 57 վայրկյան է: Սա արտադրում էր 54 ՄՎտ հզորություն `1 մմ սյունիչ 7 սյունիչ` 1 մմ հաստությամբ MLC հավաքածու: Այն մեկ քայլ առաջ տանելու համար մենք կառուցեցինք երրորդ կոմբինատ (Harv3) 0,5 մմ հաստությամբ PST MLC եւ Harv1- ի եւ Harv2- ի նմանատիպ տեղադրում (լրացուցիչ նշում 9): Մենք չափեցինք ջերմայինացման ժամանակը 12,5 վայրկյան: Սա համապատասխանում է 25 վրկի ցիկլի ժամանակին (լրացուցիչ Նկար 9): Հավաքված էներգիան (47 MJ) տալիս է 1,95 ՄՎտ մեկ MLC էլեկտրական էներգիա, որն իր հերթին թույլ է տալիս պատկերացնել, որ Harv2- ը արտադրում է 0,55 վրկ (մոտավորապես 1.95 մմ 0,5 մմ հաստությամբ): Բացի այդ, մենք ջերմաստիճանի փոխանցում ենք, օգտագործելով Finite Element Simulation (Comsol, Լրացուցիչ նոտա 10 եւ լրացուցիչ աղյուսակներ, որոնք համապատասխան են Harv1- ի փորձերին: Վերջավոր տարրերի մոդելավորումը հնարավորություն տվեց կանխատեսել ուժային արժեքները գրեթե կարգը ավելի բարձր մակարդակի (430 ՄՎտ) նույն թվով PST սյուների համար `նվազեցնելով MLC- ն` 0.2 մմ-ով, օգտագործելով «Մատրիցը 7 շարքով»: × 4 սյուներ (բացի այդ, 960 ՄՎտ էր, երբ բաքը կողքին էր կոմբայնի, լրացուցիչ Նկար 10 բ):
Այս կոլեկցիոների օգտակարությունը ցուցադրելու համար ստրկացնող ցիկլը կիրառվում էր ինքնուրույն ցուցարարի վրա, որը բաղկացած էր ընդամենը երկու 0,5 մմ հաստությամբ PST MLC- ից, որպես ջերմավատների կոլեկտոր, պահեստային կոնվենցորով ցածր լարման փոխարկիչ, երկու ջերմաստիճան եւ խթանում է փոխարկիչը (լրացուցիչ նոտա): Շղթան անհրաժեշտ է, որ պահեստի կոնդենսատորը ի սկզբանե գանձվի 9 Վ-ում, ապա ինքնուրույն վարվի, մինչդեռ երկու MLC- ների ջերմաստիճանը տատանվում է -5 ° C- ից 85 ° C- ից, այստեղ, 160-ի ցիկլերը (մի քանի ցիկլեր ներկայացված են լրացուցիչ նոտայում): Հատկանշական է, որ ընդամենը 0,3 գ քաշ ունեցող երկու MLCS կարող է ինքնուրույն վերահսկել այս խոշոր համակարգը: Մեկ այլ հետաքրքիր առանձնահատկությունն այն է, որ ցածր լարման փոխարկիչը ունակ է 400 վ-ից 10-15V վերափոխել 79% արդյունավետությամբ (լրացուցիչ նշում 11.3):
Վերջապես, մենք գնահատեցինք այս MLC մոդուլների արդյունավետությունը ջերմային էներգիան էլեկտրական էներգիայի վերածելու գործում: Արդյունավետության որակի գործոնը սահմանվում է որպես հավաքված էլեկտրական էներգիայի խտության հարաբերակցությունը մատակարարված Heat QIN- ի խտության (լրացուցիչ նշում 12).
Թվերը 3 ա, բ ցուցանակներ ցույց են տալիս Օլսենի ցիկլի արդյունավետությունը եւ համաչափ արդյունավետությունը Olsen ցիկլը, որպես 0,5 մմ հաստությամբ PST MLC ջերմաստիճանի գործառույթ: Երկու տվյալների հավաքածուները տրված են էլեկտրական դաշտի համար 195 կՎ սմ -1: Արդյունավետությունը \ (\ այս \) հասնում է 1,43% -ի, ինչը համարժեք է oRR- ի 18% -ի: Այնուամենայնիվ, 25 ° C ջերմաստիճանի տատանու համար 25 ° C- ից 35 ° C ջերմաստիճանի սահմաններում Սա կրկնակի երկու անգամ հայտնի արժեք է PMN-PT ֆիլմերում գրանցված NLP նյութերի համար (IR = 19%) 10 կ-ով եւ 300 կՎ սմ -1 ջերմաստիճանի սահմաններում (հղում 18): 10 Կ-ից ցածր ջերմաստիճանը չի դիտարկվել, քանի որ PST MLC- ի ջերմային հիստերեզը գտնվում է 5-ից 8-ի սահմաններում `արդյունավետության վրա փուլային անցումային անցումային անցումային դրական ազդեցության ճանաչում: Փաստորեն, η եւ ORR- ի օպտիմալ արժեքները գրեթե բոլորն են ստացվում FISS- ում սկզբնական ջերմաստիճանում: 3 ա, բ. Դա պայմանավորված է փուլի փուլի անցումով, երբ ոչ մի դաշտ չի կիրառվում, եւ Curie- ի ջերմաստիճանը TC- ն այս MLC- ներում կազմում է շուրջ 20 ° C (լրացուցիչ նոտա 13):
Ա, բ, Օլսոնի ցիկլի արդյունավետությունը եւ օլսոնի ցիկլի համաչափ արդյունավետությունը (ա) \ {{}}} {{{{{{carnot} {{{carnot, առավելագույն էլեկտրականության միջոցով `TI,}} \, \) (բ) MPC PST 0.5 մմ հաստությամբ `կախված ջերմաստիճանի միջակայքից δtspan:
Վերջին դիտարկումը երկու կարեւոր հետեւանք ունի. (2) Այս նյութերն ավելի արդյունավետ են TC- ին մոտակայքում գործողություններում: Չնայած մեր փորձերի մեջ ցուցադրվում են լայնածավալ արդյունավետություն, ջերմաստիճանի սահմանափակ միջակայքը թույլ չի տալիս մեզ հասնել մեծ բացարձակ արդյունավետության `կարոզով սահմանի պատճառով (\ (\ delta t / t \)): Այնուամենայնիվ, այս PST MLC- ների ցուցադրած հիանալի արդյունավետությունը արդարացնում է Օլսենին, երբ նա նշում է, որ «իդեալական դասի 20 ռեգեներատիվ ջերմաէլեկտրական շարժիչ, որը գործում է 50 ° C եւ 250 ° C ջերմաստիճանում» 17% -ով: Այս արժեքներին հասնելու եւ հայեցակարգը փորձարկելու համար օգտակար կլինի օգտագործել Doped PSTS- ը տարբեր TCS- ի միջոցով, ինչպես ուսումնասիրվել է Բորբանի եւ Բորմանի կողմից: Նրանք ցույց տվեցին, որ PST- ում TC- ն կարող է տարբեր լինել 3 ° C- ից (SB դոպինգ) մինչեւ 33 ° C (TI դոպինգ) 22: Հետեւաբար, մենք ենթադրում ենք, որ հաջորդ սերնդի Pyroelectric ռեգեներատորները, որոնք հիմնված են դոպեդ PST MLC- ների կամ ուժեղ առաջին պատվերի փուլային անցում ունեցող այլ նյութերի վրա, կարող են մրցակցել լավագույն էներգիայի բերքահավաքի հետ:
Այս ուսումնասիրության մեջ մենք ուսումնասիրեցինք PST- ից պատրաստված MLC- ներ: Այս սարքերը բաղկացած են PT եւ PST էլեկտրոդներից մի շարք, որոնց միջոցով զուգահեռ միացված են մի քանի կոնդենսատորներ: PST- ն ընտրվեց, քանի որ այն հիանալի ԵԽ նյութ է եւ, հետեւաբար, հնարավոր է, որ հնարավոր է NLP նյութ: Այն կտրուկ առաջին կարգի Ferroelecre-Paraelectric փուլային անցում է կատարում մոտ 20 ° C, նշելով, որ դրա Entropy- ի փոփոխությունները նման են Նկար 1-ում ցուցադրվածներին: Այս ուսումնասիրության մեջ մենք օգտագործում էինք 10.4 × 7.2 × 1 մմ եւ 10.4 × 7.2 × 0,5 մմ մլկ: 1 մմ հաստությամբ եւ 0,5 մմ հաստությամբ MLC- ներ պատրաստվել են համապատասխանաբար 38,6 մկմ հաստությամբ: Երկու դեպքում էլ ներքին PST շերտը տեղադրվել է 2.05 մկմ հաստ պլատինի էլեկտրոդների միջեւ: Այս MLC- ների ձեւավորումը ենթադրում է, որ PST- ների 55% -ը ակտիվ է, որը համապատասխանում է էլեկտրոդների (լրացուցիչ նշում 1): Ակտիվ էլեկտրոդի մակերեսը կազմել է 48,7 մմ 2 (լրացուցիչ աղյուսակ 5): MLC PST- ը պատրաստվել է ուժեղ փուլային ռեակցիայի եւ ձուլման մեթոդով: Պատրաստման գործընթացի մանրամասները նկարագրվել են նախորդ հոդվածում: PST MLC- ի եւ նախորդ հոդվածի միջեւ եղած տարբերություններից մեկը B- կայքերի կարգն է, որոնք մեծապես ազդում են PST- ում ԵՀ-ի կատարման վրա: PST MLC- ի B- կայքերի կարգը 0.75 է (լրացուցիչ նոտա 2), որը ձեռք է բերվել 1400 ° C ջերմաստիճանում, որին հաջորդում են հարյուրավոր ժամեր, որոնք երկարացնում են 1000 ° C- ով: PST MLC- ի վերաբերյալ լրացուցիչ տեղեկություններ ստանալու համար տես 1-3 լրացուցիչ աղյուսակ 5-ը:
Այս ուսումնասիրության հիմնական հայեցակարգը հիմնված է Օլսոնի ցիկլի վրա (Նկար 1): Նման ցիկլի համար մեզ պետք է տաք եւ ցուրտ ջրամբար եւ էլեկտրամատակարարում, որոնք ունակ են մոնիտորինգի եւ վերահսկելու լարման եւ հոսանքը տարբեր MLC մոդուլներում: Այս ուղղակի ցիկլերը օգտագործեցին երկու տարբեր կազմաձեւեր, մասնավորապես (1) linkam մոդուլներ, որոնք ջեռուցում եւ սառեցնում են մեկ MLC- ն, որը միացված է քեյթլիի 2410 էներգիայի աղբյուրին (2) երեք նախատիպերի (Harv1, Harv2 եւ Harv3) նույն աղբյուրի էներգիայի հետ զուգահեռ: Վերջին դեպքում երկու ջրամբարի (տաք եւ ցուրտ) եւ MLC- ով ձեռք բերված 25 ° C մակնիշի մակերեւակայությամբ դիէլեկտրական հեղուկ (սիլիկոնե յուղ) օգտագործվել է երկու ջրամբարի (տաք եւ ցուրտ) եւ MLC- ի միջեւ: Mal երմամշակաշարը բաղկացած է ապակե կոնտեյներից, որը լցված է դիէլեկտրիկ հեղուկով եւ տեղադրվում է ջերմային ափսեի վերեւում: Սառը պահեստը բաղկացած է ջրային բաղնիքով հեղուկ խողովակներով, որոնք պարունակում են դիէլեկտրական հեղուկ մեծ պլաստիկ կոնտեյներով, լցված ջրով եւ սառույցով: Երկու եռակողմանի պտղունց փականներ (ձեռք բերված բի-քիմիայի հեղուկներից) տեղադրվել են կոմբայնի յուրաքանչյուր ծայրում `պատշաճ կերպով հեղուկը մեկ ջրամբարից մյուսը (Նկար 2a): PST-MLC փաթեթի եւ հովացուցիչի միջեւ ջերմային հավասարակշռությունը ապահովելու համար ցիկլի շրջանը երկարաձգվեց մինչեւ մուտքի եւ ելքային ջերմաստիճանը (հնարավորինս մոտ PST-MLC փաթեթին) ցույց տվեց նույն ջերմաստիճանը: Python Script- ը կառավարում եւ համաժամեցնում է բոլոր գործիքները (աղբյուրի մետրերը, պոմպերը, փականները եւ ջերմապակները), ճիշտ Olson Cycle- ը գործարկելու համար, այսինքն `սառնարանի հանգույցը սկսում է հեծանվավազք PST կեռիկի միջով անցնելով PST կեռիկը` աղբյուրի մետրը լիցքավորելու համար, որպեսզի նրանք տաքացվեն ցանկալի կիրառական լարում:
Այլապես, մենք հաստատեցինք հավաքագրված էներգիայի այս ուղղակի չափումները անուղղակի մեթոդներով: Այս անուղղակի մեթոդները հիմնված են էլեկտրական տեղահանման վրա (D) - էլեկտրական դաշտի (ե) տարբեր ջերմաստիճանում հավաքված էլեկտրական դաշտի օղակների վրա, եւ տարածքը երկու դե օղակների միջեւ հաշվարկելով, կարելի է ճշգրիտ գնահատել, թե ինչպես է ցուցադրվում այդ ցուցանիշը: Նկար 2-ում: .1b. Այս դե օղակները հավաքվում են նաեւ Keithley աղբյուրի հաշվիչների միջոցով:
Քսան ութ 1 մմ հաստությամբ PST MLC- ն հավաքվել է 4-տողում, 7-սյունակի զուգահեռ ափսեի կառուցվածքում `ըստ տեղեկանքի նկարագրված դիզայնի: 14. PST-MLC տողերի միջեւ հեղուկի բացը 0,75 մմ է: Դա ձեռք է բերվում երկկողմանի ժապավենի շերտեր ավելացնելով որպես հեղուկ տարածքներ PST MLC- ի եզրերին: PST MLC- ն էլեկտրականորեն կապված է էլեկտրոդի հետ շփման հետ շփման մեջ գտնվող արծաթագույն էպոքսիդ կամքի հետ զուգահեռ: Դրանից հետո լարերը սոսնձվում էին արծաթե էպոքսիդային խեժով էլեկտրոդի տերմինալների յուրաքանչյուր կողմում `էլեկտրամատակարարման հետ կապի համար: Վերջապես, ամբողջ կառուցվածքը տեղադրեք պոլիոլեֆինի գուլպաների մեջ: Վերջինս սոսնձված է հեղուկի խողովակին `պատշաճ կնքումը ապահովելու համար: Վերջապես, PST-MLC կառուցվածքի յուրաքանչյուր ծայրում կառուցվել են 0.25 մմ հաստությամբ K տիպի ջերմամսյակներ `մուտքային եւ ելքային հեղուկ ջերմաստիճանը դիտարկելու համար: Դա անելու համար գուլպանը նախ պետք է փորված լինի: ThermoCouple- ը տեղադրելուց հետո կիրառեք նույն սոսինձը, ինչպես նախկինում, ջերմապակի գուլպաների եւ մետաղալարերի միջեւ `կնիքը վերականգնելու համար:
Կառուցվել են ութ առանձին նախատիպեր, որոնցից չորսը ունեին 40 0,5 մմ հաստությամբ MLC PST- ներ, որոնք բաժանվում են որպես զուգահեռ ափսեներ `5 սյուներով եւ 8 շարքերով, իսկ մնացած չորսը ուներ 15 1 մմ հաստությամբ mlc pstts: 3-սյունակում × 5-row զուգահեռ ափսեի կառուցվածքում: Օգտագործված PST MLC- ների ընդհանուր թիվը 220 էր (160 0,5 մմ հաստությամբ եւ 60 PST MLC 1 մմ հաստությամբ): Մենք այս երկու ենթաբաժինները անվանում ենք Harv2_160 եւ Harv2_60: Prototpree Harv2_160- ի հեղուկ բացը բաղկացած է երկու երկկողմանի ժապավեններից 0.25 մմ հաստությամբ `մետաղալարով 0.25 մմ հաստությամբ: Harv2_60 նախատիպի համար մենք կրկնեցինք նույն ընթացակարգը, բայց օգտագործելով 0.38 մմ հաստ մետաղալար: Symetry- ի համար Harv2_160- ը եւ Harv2_60- ը ունեն իրենց հեղուկ սխեմաները, պոմպերը, փականները եւ սառը կողմը (լրացուցիչ նշում 8): Երկու Harv2 միավորը կիսում է ջերմային ջրամբարը, 3 լիտր կոնտեյներ (30 սմ 20 սմ x 5 սմ) երկու տաք ափսեներով `պտտվող մագնիսներով: Բոլոր ութ անհատական ​​նախատիպերը էլեկտրականորեն կապված են զուգահեռ: Harv2_160- ը եւ Harv2_60 ենթաբաժինները միաժամանակ աշխատում են Օլսոնի ցիկլի մեջ, որի արդյունքում 11,2 ժ.
Տեղադրեք 0.5 մմ հաստությամբ PST MLC- ը պոլիոլեֆինի գուլպանով երկկողմանի ժապավենով եւ մետաղալարով երկու կողմերից `հեղուկի հոսքի համար տարածք ստեղծելու համար: Իր փոքր չափի շնորհիվ նախատիպը տեղադրվել է տաք կամ ցուրտ ջրամբարի փականի կողքին, նվազագույնի հասցնելով ցիկլի ժամանակները:
PST MLC- ում կիրառվում է մշտական ​​էլեկտրական դաշտ `ջեռուցման մասնաճյուղի մշտական ​​լարման կիրառմամբ: Արդյունքում, ջերմային ջերմային հոսանք է ստեղծվում, եւ էներգիան պահվում է: PST MLC- ն ջեռուցելուց հետո դաշտը հանվում է (v = 0), եւ դրանում պահվող էներգիան վերադարձվում է աղբյուրի վաճառասեղանին, որը համապատասխանում է հավաքված էներգիայի եւս մեկ ներդրմանը: Վերջապես, V = 0 կիրառմամբ, MLC PST- ները սառչում են իրենց նախնական ջերմաստիճանի վրա, որպեսզի ցիկլը նորից սկսվի: Այս փուլում էներգիան չի հավաքվում: Մենք վազեցինք Օլսենի ցիկլը, օգտագործելով Keithley 2410 Sourcemeter- ը, PST MLC- ն լիցքավորելով լարման աղբյուրից եւ ներկայիս հանդիպումը համապատասխան արժեքի համար, որպեսզի վարկավորման փուլում հավաքվեն հուսալի էներգետիկ հաշվարկների ընթացքում:
Stirting Cycles- ում PST MLC- ները գանձվում էին էլեկտրական դաշտի սկզբնական արտարժույթի արժեքի մեջ (նախնական լարման VI> 0), ցանկալի համապատասխանություն հոսանք, որպեսզի լիցքավորումը տեւի էներգիայի հուսալի հաշվարկի համար (եւ բավականաչափ միավորներ հավաքվում են) եւ սառը ջերմաստիճանը հավաքվում է: Stirting Cycles- ում PST MLC- ները գանձվում էին էլեկտրական դաշտի սկզբնական արտարժույթի արժեքի մեջ (նախնական լարման VI> 0), ցանկալի համապատասխանություն հոսանք, որպեսզի լիցքավորումը տեւի էներգիայի հուսալի հաշվարկի համար (եւ բավականաչափ միավորներ հավաքվում են) եւ սառը ջերմաստիճանը հավաքվում է: В циклах стирлинга pst mlc заряжались в режиме источника при начальном прилектрического прилектрического причении электрического поля (начальное напряжение vi> 0), желаемом податливом Токе, так что этап зарядки занимает около 1 с (и набиратся достаточное количество точек для надежного расчета энергия) и холодная температура. Stirting PST MLC- ի ցիկլերում նրանց լիցքավորվում էին էլեկտրական դաշտի (նախնական լարման VI> 0-ի սկզբնական արժեքի մեջ լարման), ցանկալի եկամտաբերության մեջ, այնպես որ լիցքավորման փուլը հավաքվում է էներգիայի հաշվարկման համար:在斯特林循环中, PST MLC 在电压源模式下以初始电场值 (初始电压 vi> 0) 充电, 所需 的 顺应电流使得充电步骤 约需要约需要 1 秒 (并且收集了足够 的 点以可靠地计算能量) 和低温. Վարպետության ցիկլում PST MLC- ն լիցքավորվում է էլեկտրական դաշտի սկզբնական արժեքի (սկզբնական լարման VI> 0) լարման աղբյուրի ռեժիմում, որպեսզի լիցքավորվի (էներգիա) եւ ցածր ջերմաստիճան հավաքեցինք: В цикле стирлинга PST MLC Заряжается в режиме источника напряжежется с начальным значением электрического поля (начальное напряжение vi> 0), требуемый ток Податливости таков, что этап зарядки занимает около 1 с (и набиратся достаточное количество точек, чтобы надежно рассчитать энергию) и низкие температуры. Stirting City- ում PST MLC- ն լիցքավորվում է էլեկտրական դաշտի սկզբնական արժեքով (նախնական լարման VI> 0), անհրաժեշտ համապատասխանության ընթացիկն այնպիսին է, որ լիցքավորումը հավաքվում է էներգիա) եւ ցածր ջերմաստիճանը հավաքվում է:Նախքան PST MLC տաքացումը, բացեք միացում `օգտագործելով I = 0 MA- ի համապատասխան հոսանք (նվազագույն համապատասխանող հոսանքը, որը կարող է գործել մեր չափիչ աղբյուրը): Արդյունքում, մեղադրանք է մնում MJK- ի PST- ում, իսկ լարման մեծացումը մեծանում է, երբ նմուշը տաքանում է: Ոչ մի էներգիա չի հավաքվում մ.թ.ա., քանի որ i = 0 ma: Բարձր ջերմաստիճան հասնելուց հետո աճում է լարման լարման մեջ (որոշ դեպքերում ավելի քան 30 անգամ, տեսեք լրացուցիչ Նկար 7.2), MLK FT- ն իրենց մեջ պահվում է նույնականացման համար: Նույն ներկայիս նամակագրությունը վերադարձվում է հաշվիչների աղբյուրին: Լարման շահի պատճառով բարձր ջերմաստիճանում պահվող էներգիան ավելի բարձր է, քան նախատեսված էր ցիկլի սկզբում: Հետեւաբար, էներգիան ձեռք է բերվում էլեկտրաէներգիայի վերածելու միջոցով:
Մենք օգտագործել ենք Keithley 2410 Sourcemeter- ը `PST MLC- ի նկատմամբ կիրառվող լարման եւ ընթացիկ դիտարկումը: Համապատասխան էներգիան հաշվարկվում է Քեյթլիի աղբյուրի հաշվիչի միջոցով կարդացած լարման եւ ընթացիկ ընթերցման արտադրանքը ժամանակաշրջան: Մեր էներգետիկ կորի վրա դրական էներգիայի արժեքները նշանակում են էներգիա, որը մենք պետք է տանք MLC PST- ին, եւ բացասական արժեքները նշանակում են այն էներգիան եւ, հետեւաբար, էներգիան: Տվյալ հավաքածուի ցիկլի համար հարաբերական ուժը որոշվում է հավաքված էներգիան բաժանելով ամբողջ ցիկլի ժամանակահատվածով:
Բոլոր տվյալները ներկայացված են հիմնական տեքստում կամ լրացուցիչ տեղեկություններով: Նյութերի տառերն ու պահանջները պետք է ուղղվեն սույն հոդվածով նախատեսված AT կամ ED տվյալների աղբյուրին:
Ando Junior, Oh, Maran, Alo & Henao, NC Էներգետիկ հավաքման համար ջերմաէլեկտրական միկրեմիաների զարգացման եւ կիրառման վերանայում: Ando Junior, Oh, Maran, Alo & Henao, NC Էներգետիկ հավաքման համար ջերմաէլեկտրական միկրեմիաների զարգացման եւ կիրառման վերանայում:Ando Junior, Ohio, Maran, Alo եւ Henao, NC ակնարկ ջերմամեկուսիչ միկրիչների մշակման եւ կիրառման էներգետիկ բերքահավաքի համար: Ando Junior, Oh, Maran, Alo & Henao, NC 回顾用于能量收集 的 热电微型发电机 的 开发和应用. Ando Junior, Oh, Maran, Alo & Henao, NCԱնդո կրտսեր, Օհայո, Մարան, Ալոն եւ Հենաոն, որոնք քննարկում են ջերմաէլեկտրական միկրիչների մշակումն ու կիրառումը էներգիայի բերքահավաքի համար:ռեզյումե Աջակցություն: Էներգետիկայի Հայտն. 91, 376-393 (2018):
Պոլմեն, Ա., Ասպիտակ, Մ., Գառնետ, ԵՀ, EHRler, B. & Sinke, WC Photovoltaic նյութեր. Ներկայացնում են արդյունավետությունը եւ ապագա մարտահրավերները: Պոլմեն, Ա., Ասպիտակ, Մ., Գառնետ, ԵՀ, EHRler, B. & Sinke, WC Photovoltaic նյութեր. Ներկայացնում են արդյունավետությունը եւ ապագա մարտահրավերները:Polman, A., Knight, M., Garnett, EK, Ehrler, B. եւ Sinke, VK ֆոտովոլտային նյութեր. Ընթացիկ կատարողական եւ ապագա մարտահրավերներ: Polman, A., Knight, M., Garnett, EC, Ehrler, B. & Sinke, WC: 目前 的 效率和未来 的 挑战. Polman, A., Knight, M., Garnett, EC, Ehrler, B. & Sinke, WC արեւային նյութեր. Ներկայիս արդյունավետությունը եւ ապագա մարտահրավերները:Polman, A., Knight, M., Garnett, EK, Ehrler, B. եւ Sinke, VK ֆոտովոլտային նյութեր. Ընթացիկ կատարողական եւ ապագա մարտահրավերներ:Գիտություն 352, AAD4424 (2016):
Երգ, Կ., Ժաո, Ռ. Երգ, Կ., Ժաո, Ռ.Երգ Կ., Ժաո Ռ., Վանգ Զլ եւ Յան Յու: Համակցված պիրոպիզոէլեկտրական ազդեցություն `ջերմաստիճանի եւ ճնշման ինքնավար միաժամանակյա չափման համար: Երգ, Կ., Ժաո, Ռ., Վանգ, Զլ եւ Յանգ, Y. 用于自供电同时温度和压力传感 的. Երգ, Կ., Ժաո, Ռ.Երգ Կ., Ժաո Ռ., Վանգ Զլ եւ Յան Յու: Համակցված ջերմաստիճանային ազդեցություն, ջերմաստիճանի եւ ճնշման ինքնավար միաժամանակյա չափման համար:Առաջ Ալմա Մաթերա 31, 1902831 (2019):
Սեբալդ, Գ.Սուվոստ, Ս. Սեբալդ, Գ.Սուվոստ, Ս.Սեբալդ Գ.Ա., Պրուվոստ Ս. Եւ Գայոմար Դ. Էներգիայի բերքահավաքը `հիմնվելով Pyroelectric Ericsson Cycles- ի հանգստի ֆերոէլեկտրական կերամիկայի մեջ:Sebald G., Prouvost S. and Guyomar D. Energy Harvesting- ը Ferroelectric Ceramics- ի հիման վրա, Ericsson Pyroelectric հեծանվավազքի հիման վրա: Smart Alma Mater. Կառուցվածք: 17, 15012 (2007):
Alpay, SP, Mantese, J .., Trolier-McKinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW Հաջորդ սերնդի էլեկտրոկալորական եւ պիրոէլեկտրական նյութեր `ամուր պետական ​​էլեկտրաէլացուցիչ էներգիայի համար: Alpay, SP, Mantese, J .., Trolier-McKinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW Հաջորդ սերնդի էլեկտրոկալորական եւ պիրոէլեկտրական նյութեր `ամուր պետական ​​էլեկտրաէլացուցիչ էներգիայի համար: Alpay, SP, Mantese, J .., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW электрокалорические и пироэлектрические материалы следующего преобразования Твердотельной электротермической энергии. Alpay, SP, Mantese, J .., Trolier-McKinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW Հաջորդ սերնդի էլեկտրոկալորական եւ պիրոէլեկտրական նյութեր, պինդ պետական ​​էլեկտրաէլացուցիչ էներգիայի համար: Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-McKinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW 用于固态电热能相互转换 的. Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-McKinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW Alpay, SP, Mantese, J .., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW электрокалорические и пироэлектрические материалы следующего преобразования Твердотельной электротермической энергии. Alpay, SP, Mantese, J .., Trolier-McKinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW Հաջորդ սերնդի էլեկտրոկալորական եւ պիրոէլեկտրական նյութեր, պինդ պետական ​​էլեկտրաէլացուցիչ էներգիայի համար:Լեդի ցուլ: 39, 1099-1109 (2014):
Zhang, K., Wang, Y., Wang, ZL & Yang, Y. ստանդարտ եւ գործիչ `Pyroelectric Nanogenerator- ի կատարողականի քանակը քանակականացնելու համար: Zhang, K., Wang, Y., Wang, ZL & Yang, Y. ստանդարտ եւ գործիչ `Pyroelectric Nanogenerator- ի կատարողականի քանակը քանակականացնելու համար:Zhang, K., Wang, Y., Wang, ZL եւ Yang, Yu. Պիրոէլեկտրակայանների ներկայացումը քանակականացնելու համար ստանդարտ եւ որակի գնահատական: Zhang, K., Wang, Y., Wang, ZL & Yang, Y. 用于量化热释电纳米发电机性能 的 标准和品质因数. Zhang, K., Wang, Y., Wang, ZL & Yang, Y.Zhang, K., Wang, Y., Wang, ZL եւ Yang, Yu. Պիրոէլեկտրակայանի կատարողականի քանակը չափելու չափանիշներ եւ կատարողական միջոցներ:Nano Energy 55, 534-540 (2019):
Crossley, S., Nair, B., Whatmore, RW, Moya, X. & Mathur, ND էլեկտրական հոսանքի սառեցման ցիկլերը առաջատար սկանդիում Tantalate True Regeneration- ի միջոցով: Crossley, S., Nair, B., Whatmore, RW, Moya, X. & Mathur, ND էլեկտրական հոսանքի սառեցման ցիկլերը առաջատար սկանդիում Tantalate True Regeneration- ի միջոցով:Crossley, S., Nair, B., Wathmore, RW, Moya, X. եւ Mathur, ND էլեկտրական հոսանքի սառեցման ցիկլերը կապարի սկանդիում, ճշմարիտ վերականգնման միջոցով `դաշտի փոփոխության միջոցով: Crossley, S., Nair, B., Whatmore, RW, Moya, X. & Mathur, ND 钽酸钪铅 的 电热冷却循环. Crossley, S., Nair, B., Whatmore, RW, Moya, X. & Mathur, ND. Tantalum 酸钪钪钪钪钪钪钪钪电求 的 电池水水水水水气水在电影在在线电影.Crossley, S., Nair, B., Wathmore, RW, Moya, X.Ֆիզիկա Սբ. X 9, 41002 (2019):
Moya, X., X., Kar-Narayan, S. & Mathur, ND Կալորիական նյութեր Ferroic փուլային անցումներում: Moya, X., X., Kar-Narayan, S. & Mathur, ND Կալորիական նյութեր Ferroic փուլային անցումներում:Moya, X., X., Kar-Narayan, S. եւ Mathur, ND Կալորիական նյութեր Ferroid փուլային անցումներում: Moya, X., Kar-Narayan, S. & Mathur, ND 铁质相变附近 的 热量材料. Moya, X., X., Kar-Narayan, S. & Mathur, ND ջերմային նյութեր, գունավոր մետալուրգիա:Moya, X., X., Kar-Narayan, S. եւ Mathur, ND ջերմային նյութեր երկաթի փուլի անցումներում:Նուրբ Մայր բուհի 13, 439-450 (2014):
Moya, X. & Mathur, ND Կալորիական նյութեր `սառեցման եւ ջեռուցման համար: Moya, X. & Mathur, ND Կալորիական նյութեր `սառեցման եւ ջեռուցման համար:Moya, X. եւ Mathur, ND ջերմային նյութեր `սառեցման եւ ջեռուցման համար: Moya, X. & Mathur, ND 用于冷却和加热 的. Moya, X. & Mathur, ND ջերմային նյութեր `սառեցման եւ ջեռուցման համար:Moya X. եւ Mathur ND ջերմային նյութեր `սառեցման եւ ջեռուցման համար:Գիտություն 370, 797-803 (2020):
Torelló, A. & Defay, E. Electrocaloric Coolers. Վերանայում. Torelló, A. & Defay, E. Electrocaloric Coolers. Վերանայում.Torello, A. եւ Defay, E. Electrocaloric Chillers. Վերանայում. Torelló, A. & Defay, E. 电热冷却器: Torelló, A. & Defay, E. 电热冷却器:Torello, A. եւ Defay, E. Electrothermal Coolers. Վերանայում.Ընդլայնված: էլեկտրոնային: Մայր բուհի: 8. 2101031 (2022):
Nuchokgwe, y. et al. Էլեկտրոկալորական նյութի հսկայական էներգաարդյունավետությունը խիստ պատվիրված սկանդիում-սկանդիում-կապի մեջ: Ազգային հաղորդակցումը: 12, 3298 (2021):
Նաիր, բ. Et al. Օքսիդի բազմաշերտ կոնդենսատորների էլեկտրաերմուտալ ազդեցությունը մեծ է ջերմաստիճանի լայն տեսականիով: Բնություն 575, 468-472 (2019):
Torello, A. et al. Հսկայական ջերմաստիճանի միջակայքը էլեկտրաուտերմային վերականգնողների մեջ: Գիտություն 370, 125-129 (2020):
Wang, Y. et al. Բարձր արդյունավետություն Պինդ պետական ​​էլեկտրաթյա հովացման համակարգ: Գիտություն 370, 129-133 (2020):
Մենգ, Ե. Et al. Խոշոր ջերմաստիճանի բարձրացման համար կասկադ էլեկտրաթողերի սառեցման սարք: Ազգային էներգիա 5, 996-1002 (2020):
Օլսեն, ՌԲ եւ շագանակագույն, DD բարձր արդյունավետության ուղղակի փոխարկում էլեկտրական էներգիայի հետ կապված Pyroelectric չափումների: Օլսեն, ՌԲ եւ շագանակագույն, DD բարձր արդյունավետություն ջերմության ուղղակի փոխարկում էլեկտրական էներգիայի հետ կապված պիրոէլեկտրական չափերին:Օլսենը, ՌԲ եւ շագանակագույն, DD- ն ջերմության խիստ ուղղակի փոխարկում է էլեկտրոէլեկտրական չափումների հետ կապված էլեկտրական էներգիայի մեջ: Olsen, RB & Brown, DD 高效直接将热量转换为电能相关 的. Olsen, RB & Brown, DDՕլսեն, ՌԲ եւ շագանակագույն, DD արդյունավետորեն ջերմության ուղղակի փոխակերպում էլեկտրաէներգիա, որը կապված է պիրոէլեկտրակայանների հետ:Ferroelectrics 40, 17-27 (1982):
Պանդիա, Ս. Et al. Էներգիայի եւ էներգիայի խտությունը բարակ հանգստացնող ֆերոէլեկտրական ֆիլմերում: Ազգային բուհի Մայր: https://do.org/10.1038/s41563-018-0059-8 (2018):
Smith, An & Hanrahan, BM Cascaded Pyroelectric Conversion: Ferroelectric փուլային անցումային անցում եւ էլեկտրական կորուստներ օպտիմալացում: Smith, An & Hanrahan, BM Cascaded Pyroelectric Conversion: Ferroelectric փուլային անցումային անցում եւ էլեկտրական կորուստներ օպտիմալացում:Սմիթ, եւ Հանրան, BM Cascaded Pyroelectric փոխարկումը. Ferroelectric փուլային անցում եւ էլեկտրական կորուստների օպտիմիզացում: Սմիթ, an & hanrahan, bm 级联热释电转换: 优化铁电相变和电损耗. Սմիթ, An & Hanrahan, BMՍմիթ, եւ Հանրան, BM Cascaded Pyroelectric Conversion. Ferroelectric փուլային անցումների եւ էլեկտրական կորուստների օպտիմալացում:J. դիմում: Ֆիզիկա: 128, 24103 (2020):
Hoch, sr FerroElecric նյութերի օգտագործումը ջերմային էներգիան էլեկտրաէներգիա վերածելու համար: գործընթաց: IEEE 51, 838-845 (1963):
Olsen, RB, Bruno, Da, Briscoe, JM & Dulea, J. Cascaded Pyroelectric էներգիայի փոխարկիչ: Olsen, RB, Bruno, Da, Briscoe, JM & Dulea, J. Cascaded Pyroelectric էներգիայի փոխարկիչ:Olsen, RB, Bruno, Da, Briscoe, JM եւ Dulea, J. Cascade Pyroelectric Power փոխարկիչ: Olsen, RB, Bruno, Da, Briscoe, JM & Dulea, J. Olsen, RB, Bruno, Da, Briscoe, JM & Dulea, J.Օլսեն, ՌԲ, Բրունո, DA, Briscoe, JM եւ Dulea, J. Cascaded Pyroelectric Power փոխարկիչներ:Ferroelectrics 59, 205-219 (1984):
Շեյբանով, Լ. & Բորման, Կ. Կապար-սկանդիում տատանվում է բարձր էլեկտրոկալորական ազդեցությամբ: Շեյբանով, Լ. & Բորման, Կ. Կապար-սկանդիում տատանվում է բարձր էլեկտրոկալորական ազդեցությամբ:Շեբանով Լ. Եւ Բորման Կ.-ն բարձր էլեկտրասայլիկ ազդեցությամբ կապարի սկանդիումի պինդ լուծումների վրա: Շեբանով, Լ. & Բորման, Կ. 关于具有高电热效应 的. Շեբանով, Լ. & Բորման, Կ.Սեբանով Լ. Եւ Բորման Կ.-ն սկանդիում-կապարային սկանդիում հիմնավոր լուծումների վրա `բարձր էլեկտրոկալորական էֆեկտով:Ferroelectrics 127, 143-148 (1992):
Մենք շնորհակալություն ենք հայտնում Ն. Ֆուրուսավային, Ե. Ինուին, եւ Կ. Հոնդան `MLC- ի ստեղծման գործում նրանց օգնության համար: Լյուքսեմբուրգի ազգային հետազոտական ​​հիմնադրամի (FNR) շնորհիվ Լյուքսեմբուրգի ազգային հետազոտական ​​հիմնադրամի (FNR) շնորհիվ, Լյուքսեմբուրգի ազգային հետազոտական ​​հիմնադրամի (FNR) `Camelheat C17 / MS / 11703691 / Defay, Massena Pride / Defay-Siebentritt, Thermodimat C20 / MS / 14718071 / Defay եւ Bridges2021 / MS / 16282302 / CECOHA / DEFAY.
Նյութերի հետազոտման եւ տեխնոլոգիաների ֆակուլտետ, Լյուքսեմբուրգի տեխնոլոգիական ինստիտուտ (List ուցակ), Բելվոիր, Լյուքսեմբուրգ